1. Naudingas izoliacinės plėvelės purškimui ir dengimui. Greitas elektrodo poliškumo pasikeitimas gali būti panaudotas tiesiogiai purškiant izoliacinius taikinius ir gaunant izoliacines plėveles. Jei izoliacinei plėvelei purkšti ir nusodinti naudojamas nuolatinės srovės maitinimo šaltinis, izoliacinė plėvelė blokuoja teigiamų jonų patekimą į katodą, sudarydama teigiamų jonų kaupimosi sluoksnį, kuris yra linkęs suirti ir užsidegti. Uždėjus izoliacinę plėvelę ant anodo, elektronai negali patekti į anodą, todėl atsiranda anodo išnykimo reiškinys. Naudojant RF maitinimo šaltinį izoliacinei plėvelei dengti, dėl kintamo elektrodų poliškumo pirmoje ciklo pusėje ant katodo susikaupę teigiami krūviai antroje ciklo pusėje bus neutralizuoti elektronais, o ant anodo susikaupę elektronai bus neutralizuoti teigiamais jonais. Priešingas procesas antroje ciklo pusėje gali pašalinti krūvių kaupimąsi ant elektrodo, o iškrovimo procesas gali vykti normaliai.
2. Aukšto dažnio elektrodai generuoja savaiminę įtampą. RF įrenginyje su plokščia elektrodų struktūra aukšto dažnio elektrodai grandinėje, naudodami talpinį suderinimą, generuoja savaiminę įtampą. Didelis elektronų migracijos greičio ir jonų migracijos greičio skirtumas išlydžio metu leidžia elektronams pasiekti didesnį judėjimo greitį tam tikru metu, o mažesnis jonų greitis sukelia kaupimąsi. Aukšto dažnio elektrodas didžiąją kiekvieno ciklo dalį yra neigiamame potenciale, todėl reljefe susidaro neigiama įtampa. Tai yra aukšto dažnio elektrodo savaiminės įtampos reiškinys.
RF išlydžio elektrodo generuojamas savaiminis poslinkis pagreitina katodo elektrodo jonų bombardavimą, todėl nuolat sklinda antriniai elektronai, siekiant palaikyti išlydžio procesą, o savaiminis poslinkis atlieka panašų vaidmenį kaip katodo įtampos kritimas nuolatinės srovės rusenančiojo išlydžio metu. Nors naudojamas RF maitinimo šaltinis, išlydis gali būti stabilus dėl aukšto dažnio elektrodo generuojamos savaiminio poslinkio įtampos, kuri siekia 500–1000 V.
3. Radijo dažnio išlydis vaidina svarbų vaidmenį vėliau pristatytuose atmosferos slėgio švytėjimo išlydžiuose ir dielektrinio barjero švytėjimo išlydžiuose.
Įrašo laikas: 2023 m. birželio 21 d.